一半径为r的导体球表面的面点荷密度为
一半径为 R 的导体球表面的面点荷密度为 σ ，则在距球面 R 处的电场强度σ /4 ε 0。均匀带电球壳（带电总量为Q）球心，距离为r处电势为kQ/r（对于球壳的情况，仅在外部适用）（球壳内部电势为kQ/R， R是球的半径）。
一半径为r的导体球表面的面点荷密度为p，则在距球面r处的电场强度为多少？最好写在纸上拍下来。
半径为R的导体球表面的面点荷密度可以用以下公式来计算：σ = Q / （4πR^2）其中，Q是球体上所带电荷的总量，R是球体的半径，σ是球体表面的面点荷密度。这个公式基于高斯定理，它描述了电场在封闭曲面上的通量与该曲面内的电荷量之间的关系。
选D。用电场线分析：q发出的电场线并非全部到达导体球，而是有一部分到达无穷远处，所以导体球感应电荷必定小于q。这个题用电势叠加求解，q在导体球球心处产生的电势为kq/（2R），而总的电势为零（等势体接地），所以感应电荷产生的电势为-kq/（2R），感应电荷量为：－q／2。
导体接地后，与地球视为一体，即与大地等电位，在教学中一般认为大地与无限远等电位（零电位），因而规定接地导体电位为零。
什么是薄球壳的转动惯量?
1、薄球壳的转动惯量公式推导如下：假设我们的球是围绕z轴转动的。由于球是实心的，我们很容易能想到取一个微小的体积元dv。这一步是因为r在两个式子中的含义不同，前一个r是在球坐标系中到z轴的垂直距离。后一个式子中的r为半径。前一个r等于后一个的。
2、课本上的 I = ∫ r^2 dm中的r^2dm应该指的是细圆环的转动惯量，dm应该指的是细圆环的质量；而这里的 I = ∫ 2/3 r^2 dm中的2/3r^2dm指的是薄球壳的转动惯量，dm指的是薄球壳的质量。
3、z。因此，球体的转动惯量可以通过求解所有圆盘转动惯量的总和得到。这种方法同样给出了球体转动惯量的公式I = （2/5）mr。通过这两种方法，我们可以直观地理解球体转动惯量的计算过程，同时也强调了球坐标系在物理问题求解中的重要性。同学们在学习过程中应熟悉非笛卡尔坐标系的表达方式。
4、I = M * （2/5 * r^2） = （2/5） * M * r^2 球壳的转动惯量：定义球壳的转动惯量为I，质量为m，内半径为r1，外半径为r2。球壳可以看作由无数个离散质点组成，每个质点在球心处的距离均为r1到r2之间。
如何求晶胞密度和面密度?
利用晶胞中小球的半径除以原子所在的线的长度就是线密度；利用晶胞中小球的面积除以原子所在的面的面积就是面密度。体心立方晶体 从铁器时代开始，bcc结构的金属或者合金已经被人类广泛地应用到生产和生活当中。它们最主要的优点是在很宽的温度范围和很大的应变状态下都表现出很高的强度。
因此，一个立方晶胞底面上的原子总数为2（角落原子）+ 1（对角线原子）= 3个。面密度定义为晶面上的原子个数除以晶面面积。对于面心立方（FCC）晶格，晶面面积为晶格常数a的平方，即a^2。所以面密度ρ为3个原子除以a^2，即ρ = 3/a^2。
FCC和BCC的面密度计算公式如下：FCC晶体，面心立方晶胞包含有六个面，每个面上有四个原子，所以每个面上的原子数为4，而FCC结构每个原子共享1/2个面。因此，FCC晶体的面密度=4×1/2÷[（1/2×d）^2]其中，d表示原子直径。
就是平均每个晶胞内的原子数晶胞是个正方体，看你的晶胞结构是怎么样，角上的原子为8个晶胞共有，每个算1/8个原子；棱上的原子是4个晶胞共有，每个算1/4个原子；面心的原子为两个晶胞共有，每个算1/2个原子；体中心的原子，就算1个原子。
怎么根据转动惯量求功率
需要知道转动惯量J、角速度W、时间t才能求出功率。E=（J*W）/2 P（功率）=E/t 转动惯量在旋转动力学中的角色相当于线性动力学中的质量，可形式地理解为一个物体对于旋转运动的惯性，用于建立角动量、角速度、力矩和角加速度等数个量之间的关系。
dv（x）对x从0度积分到90度，可得出总的转动惯量。
转矩=转动惯量乘以角加速度+摩擦转矩。所以还需要知道启动时的角加速度。如果已达到均匀旋转，则电机的输出转矩=负载转矩+摩擦转矩。而电机的功率=输出转矩乘以角速度。
我们用联接电动机的那转轴上的力矩和转速来选择电动机。或者以你机器执行部分的速度和力来推算到电动机上来选择电动机。不知道你是什么机器？P=T＊n／55＊10^6；其中：T-转矩（N×m）；n-每分钟转数；P-功率（kW）。P=FV/1000。其中：F-力（N）；V-速度（m/s）。
你这里的转动惯量计算，需要分成两部分。一部分是直径1500的工件主段，另外一部分是直径500的工件辅助段，这两段质量、半径都是不一样的。最后，扭矩直接乘以角速度就可以得到工件功率。再根据运行效率，就可以很容易得到电机功率。
转矩、转动惯量和飞轮转矩的折算：目的：生产中的机电系统大多是多轴拖动系统，在分析此类系统时要将其转化为单轴拖动系统。因此，需将多轴拖动系统的动力参数折算到电机轴上。原则：能量守恒（功率守恒）负载转矩的折算：原则：功率保持不变（不考虑效率）。
如果球是均匀带电球体,电荷面密度怎么求?
一个均匀带电的球壳，带电量为q，则对壳外部产生的场强为E=q/（4πεr），内部场强为零。
对于球外的场点，即rR时，可直接使用高斯定理求解。
设有一半径为R、电荷均匀分布的薄圆盘，其电荷面密度为σ。求通过盘心、垂直与盘面的轴线上任一点的场强。
σ，西格玛，表示电荷面密度，如面积为S的物体均匀带电Q，那么σ=Q/S；ε0，埃普西隆0，真空介电常数，ε0 = 854187817 × 10^-12 F/ m 基本公式是高斯定律，电场中通过任意封闭面的电通量等于该封闭面所包围的电荷量的电量的代数和的1/ε0倍。表达式∮E·dS=∑q/ε0。
以球心为球心，以r为半径做一个球面，将带电球分城内外两部分。然后两部分电势叠加。其中外球电势：σ（R2^2-r^2）/2ε0；内球电势为：σ（r^3-R1^3）/（3rε0），两者相加即可。
什么是半径为R的导体球表面的面点荷密度?
1、其中，Q是球体上所带电荷的总量，R是球体的半径，σ是球体表面的面点荷密度。这个公式基于高斯定理，它描述了电场在封闭曲面上的通量与该曲面内的电荷量之间的关系。在这个公式中，我们假设导体球是一个理想的导体，因此电荷只存在于球体表面，且球体内部不含电荷。
2、一半径为 R 的导体球表面的面点荷密度为 σ ，则在距球面 R 处的电场强度σ /4 ε 0。均匀带电球壳（带电总量为Q）球心，距离为r处电势为kQ/r（对于球壳的情况，仅在外部适用）（球壳内部电势为kQ/R， R是球的半径）。
3、一半径为r的导体球表面的面点荷密度为p，则在距球面r处的电场强度为多少？最好写在纸上拍下来。
4、大小两个金属球半径分别为R与r；两球用一根导线相连，所以两球等电势；设两球表面的电荷量分别是Q与q、电荷密度分别是A与a。
5、导体接地后，与地球视为一体，即与大地等电位，在教学中一般认为大地与无限远等电位（零电位），因而规定接地导体电位为零。
6、选D。用电场线分析：q发出的电场线并非全部到达导体球，而是有一部分到达无穷远处，所以导体球感应电荷必定小于q。这个题用电势叠加求解，q在导体球球心处产生的电势为kq/（2R），而总的电势为零（等势体接地），所以感应电荷产生的电势为-kq/（2R），感应电荷量为：－q／2。